"하이젠베르크 스핀 1/2 XXX 모형의 베테 안싸쯔 방정식"의 두 판 사이의 차이

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==베테 안싸쯔 방정식==
 
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===해밀토니안===
 
===해밀토니안===
* [[하이젠베르크 스핀 1/2 XXX 모형(Heisenberg model)]]의 해밀토니안 $$H = \sum_{n=1}^{N-1}H_{n,n+1}+H_{N,1}\label{ham}$$ 여기서 $H_{i,j}$ 는 two-site 해밀토니안으로 다음과 같이 정의됨
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* [[하이젠베르크 스핀 1/2 XXX 모형(Heisenberg model)]]의 해밀토니안 :<math>H = \sum_{n=1}^{N-1}H_{n,n+1}+H_{N,1}\label{ham}</math> 여기서 <math>H_{i,j}</math> 는 two-site 해밀토니안으로 다음과 같이 정의됨
$$H_{i,j}=\frac{J}{4}(\sigma_i^x \sigma_{j}^x +\sigma_i^y \sigma_{j}^y + \sigma_i^z \sigma_{j}^z-I^{\otimes N})=\frac{J}{2}(P_{ij}-I^{\otimes N})$$
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:<math>H_{i,j}=\frac{J}{4}(\sigma_i^x \sigma_{j}^x +\sigma_i^y \sigma_{j}^y + \sigma_i^z \sigma_{j}^z-I^{\otimes N})=\frac{J}{2}(P_{ij}-I^{\otimes N})</math>
$P_{ij}$는 치환연산자
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<math>P_{ij}</math>는 치환연산자
  
 
===베테 안싸쯔 방정식===
 
===베테 안싸쯔 방정식===
 
* 다음의 방정식을 하이젠베르크 스핀 1/2 XXX 모형의 베테 안싸쯔 방정식이라 한다
 
* 다음의 방정식을 하이젠베르크 스핀 1/2 XXX 모형의 베테 안싸쯔 방정식이라 한다
$$\begin{eqnarray}\label{bae}
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:<math>\begin{eqnarray}\label{bae}
 
\left(  {\lambda_{\alpha} + {i\over 2}  
 
\left(  {\lambda_{\alpha} + {i\over 2}  
 
\over  \lambda_{\alpha} - {i\over 2}} \right)^{N}  
 
\over  \lambda_{\alpha} - {i\over 2}} \right)^{N}  
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  \lambda_{\alpha} - \lambda_{\beta} - i }
 
  \lambda_{\alpha} - \lambda_{\beta} - i }
 
\,, \qquad \alpha = 1 \,, \cdots \,, M \,.  
 
\,, \qquad \alpha = 1 \,, \cdots \,, M \,.  
\end{eqnarray}$$
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\end{eqnarray}</math>
 
* 베테안싸쯔 방정식은 다음과 같이 표현되기도 한다
 
* 베테안싸쯔 방정식은 다음과 같이 표현되기도 한다
$$
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:<math>
 
\exp(ik_jN)\prod_{i \neq j}^{M}S(\lambda_j,\lambda_i)=1
 
\exp(ik_jN)\prod_{i \neq j}^{M}S(\lambda_j,\lambda_i)=1
 
\,, \qquad j = 1 \,, \cdots \,, M \,.  
 
\,, \qquad j = 1 \,, \cdots \,, M \,.  
$$ 여기서 $e^{i k_j}=\frac{\lambda_j+i/2}{\lambda_j-i/2}$ 또는 $\lambda_j=\frac{1}{2}\cot \frac{k_j}{2}$ 그리고  
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</math> 여기서 <math>e^{i k_j}=\frac{\lambda_j+i/2}{\lambda_j-i/2}</math> 또는 <math>\lambda_j=\frac{1}{2}\cot \frac{k_j}{2}</math> 그리고  
$$
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:<math>
 
S(v,u)=\frac{u-v-i}{u-v+i}.
 
S(v,u)=\frac{u-v-i}{u-v+i}.
$$
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* 베테안싸쯔 방정식 \ref{bae}의 해를 베테 해(Bethe roots)라 부르며, 각각의 베테 해로부터 해밀토니안 \ref{ham}의 고유벡터를 얻게 된다
 
* 베테안싸쯔 방정식 \ref{bae}의 해를 베테 해(Bethe roots)라 부르며, 각각의 베테 해로부터 해밀토니안 \ref{ham}의 고유벡터를 얻게 된다
  
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==관련논문==
 
==관련논문==
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* Kirillov, Anatol N., and Reiho Sakamoto. “Bethe’s Quantum Numbers And Rigged Configurations.” arXiv:1509.02305 [math-Ph], September 8, 2015. http://arxiv.org/abs/1509.02305.
 
* Deguchi, Tetsuo, and Pulak Ranjan Giri. “Exact Quantum Numbers of Collapsed and Non-Collapsed 2-String Solutions in the Heisenberg Spin Chain.” arXiv:1509.00108 [cond-Mat, Physics:hep-Th, Physics:math-Ph, Physics:quant-Ph], August 31, 2015. http://arxiv.org/abs/1509.00108.
 
* Deguchi, Tetsuo, and Pulak Ranjan Giri. “Exact Quantum Numbers of Collapsed and Non-Collapsed 2-String Solutions in the Heisenberg Spin Chain.” arXiv:1509.00108 [cond-Mat, Physics:hep-Th, Physics:math-Ph, Physics:quant-Ph], August 31, 2015. http://arxiv.org/abs/1509.00108.
 
* Giri, Pulak Ranjan, and Tetsuo Deguchi. ‘Singular Eigenstates in the Even(odd) Length Heisenberg Spin Chain’. arXiv:1411.5839 [cond-Mat, Physics:hep-Th, Physics:math-Ph, Physics:nlin], 21 November 2014. http://arxiv.org/abs/1411.5839.
 
* Giri, Pulak Ranjan, and Tetsuo Deguchi. ‘Singular Eigenstates in the Even(odd) Length Heisenberg Spin Chain’. arXiv:1411.5839 [cond-Mat, Physics:hep-Th, Physics:math-Ph, Physics:nlin], 21 November 2014. http://arxiv.org/abs/1411.5839.

2020년 11월 12일 (목) 22:06 기준 최신판

개요


베테 안싸쯔 방정식

해밀토니안

\[H_{i,j}=\frac{J}{4}(\sigma_i^x \sigma_{j}^x +\sigma_i^y \sigma_{j}^y + \sigma_i^z \sigma_{j}^z-I^{\otimes N})=\frac{J}{2}(P_{ij}-I^{\otimes N})\] \(P_{ij}\)는 치환연산자

베테 안싸쯔 방정식

  • 다음의 방정식을 하이젠베르크 스핀 1/2 XXX 모형의 베테 안싸쯔 방정식이라 한다

\[\begin{eqnarray}\label{bae} \left( {\lambda_{\alpha} + {i\over 2} \over \lambda_{\alpha} - {i\over 2}} \right)^{N} = \prod_{\scriptstyle{\beta=1}\atop \scriptstyle{\beta \ne \alpha}}^M {\lambda_{\alpha} - \lambda_{\beta} + i \over \lambda_{\alpha} - \lambda_{\beta} - i } \,, \qquad \alpha = 1 \,, \cdots \,, M \,. \end{eqnarray}\]

  • 베테안싸쯔 방정식은 다음과 같이 표현되기도 한다

\[ \exp(ik_jN)\prod_{i \neq j}^{M}S(\lambda_j,\lambda_i)=1 \,, \qquad j = 1 \,, \cdots \,, M \,. \] 여기서 \(e^{i k_j}=\frac{\lambda_j+i/2}{\lambda_j-i/2}\) 또는 \(\lambda_j=\frac{1}{2}\cot \frac{k_j}{2}\) 그리고 \[ S(v,u)=\frac{u-v-i}{u-v+i}. \]

  • 베테안싸쯔 방정식 \ref{bae}의 해를 베테 해(Bethe roots)라 부르며, 각각의 베테 해로부터 해밀토니안 \ref{ham}의 고유벡터를 얻게 된다


관련된 항목들


계산 리소스 및 매스매티카 파일


관련논문

  • Kirillov, Anatol N., and Reiho Sakamoto. “Bethe’s Quantum Numbers And Rigged Configurations.” arXiv:1509.02305 [math-Ph], September 8, 2015. http://arxiv.org/abs/1509.02305.
  • Deguchi, Tetsuo, and Pulak Ranjan Giri. “Exact Quantum Numbers of Collapsed and Non-Collapsed 2-String Solutions in the Heisenberg Spin Chain.” arXiv:1509.00108 [cond-Mat, Physics:hep-Th, Physics:math-Ph, Physics:quant-Ph], August 31, 2015. http://arxiv.org/abs/1509.00108.
  • Giri, Pulak Ranjan, and Tetsuo Deguchi. ‘Singular Eigenstates in the Even(odd) Length Heisenberg Spin Chain’. arXiv:1411.5839 [cond-Mat, Physics:hep-Th, Physics:math-Ph, Physics:nlin], 21 November 2014. http://arxiv.org/abs/1411.5839.
  • Nepomechie, Rafael I., and Chunguang Wang. “Twisting Singular Solutions of Bethe’s Equations.” arXiv:1409.7382 [math-Ph], September 25, 2014. http://arxiv.org/abs/1409.7382.
  • Kirillov, Anatol N., and Reiho Sakamoto. 2014. “Singular Solutions to the Bethe Ansatz Equations and Rigged Configurations.” arXiv:1402.0651 [math-Ph], February. http://arxiv.org/abs/1402.0651.