"렘니스케이트(lemniscate) 곡선의 길이와 타원적분"의 두 판 사이의 차이

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* <math>\omega:=L/2=2.62\cdots</math> 를 가우스의 렘니스케이트 상수라 함<br><math>L=2\omega=4\int_0^1\frac{dx}{\sqrt{1-x^4}}=B(1/2,1/4)=\frac{\Gamma(\frac{1}{2})\Gamma(\frac{1}{4})}{\Gamma(\frac{3}{4})}=\frac{\Gamma(1/4)^2}{\sqrt{2\pi}}=5.24\cdots</math><br>
 
* <math>\omega:=L/2=2.62\cdots</math> 를 가우스의 렘니스케이트 상수라 함<br><math>L=2\omega=4\int_0^1\frac{dx}{\sqrt{1-x^4}}=B(1/2,1/4)=\frac{\Gamma(\frac{1}{2})\Gamma(\frac{1}{4})}{\Gamma(\frac{3}{4})}=\frac{\Gamma(1/4)^2}{\sqrt{2\pi}}=5.24\cdots</math><br>
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* [[타원곡선]] <math>y^2=x^3-x</math> 의 주기이며 초월수임 
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* [[타원곡선]] <math>y^2=x^3-x</math> 의 주기([[periods]])이며 [[무리수와 초월수|초월수]]임 
  
 
 
 
 
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** R Sridharan
 
** R Sridharan
 
* [http://www.springerlink.com/content/t32h69374h887w33/ The Lemniscate and Fagnano's Contributions to Elliptic Integrals]<br>
 
* [http://www.springerlink.com/content/t32h69374h887w33/ The Lemniscate and Fagnano's Contributions to Elliptic Integrals]<br>
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** AYOUB R
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** Raymond Ayoub, Archive for History of Exact Sciences, 1984
  
 
*  매쓰매티카 notebook (ver 6.0)<br>
 
*  매쓰매티카 notebook (ver 6.0)<br>
 
** [[2090560/attachments/1364930|Lemiscate,_pi_and_AGM.nb]]
 
** [[2090560/attachments/1364930|Lemiscate,_pi_and_AGM.nb]]

2010년 6월 26일 (토) 18:55 판

이 항목의 스프링노트 원문주소

 

 

개요

[/pages/4176465/attachments/2110541 MSP71919784049c09bb98700001095e8fadhf5gc4d.gif]

  • 극좌표계에서 방정식 \(r^2=\cos2\theta\) 로 주어진 곡선을 베르누이의 렘니스케이트 곡선이라 부름.
  • 카테시안 좌표계에서는 \((x^2 + y^2)^2=x^2 - y^2\)로 주어진다

 

 

둘레의 길이와 타원적분
  • 렘니스케이트의 둘레의 길이 \(L\)은 타원적분으로 표현되며 다음과 같은 과정을 통해 얻어짐

\(x=r(\theta)\cos\theta,y=r(\theta)\sin\theta\)

\(r'(\theta)=-\frac{\sin 2\theta}{r(\theta)}\)

\(L=4\int_{0}^{\pi/4}\sqrt{r'(\theta)^2+r(\theta)^2}\,d\theta=4\int_{0}^{\pi/4}\sqrt{\frac{\sin^2 2\theta}{r^2(\theta)}+r^2(\theta)}\,d\theta=4\int_{0}^{\pi/4}\sqrt{\frac{1}{\cos^2 2\theta}}\,d\theta\)

\(=4\int_{0}^{\pi/4}\frac{1}{\sqrt{\cos 2\theta}}\,d\theta\)

\(\cos 2\theta=\cos^2{\phi}\) 를 이용하여 치환하면,

\(d\theta=\frac{\sin\phi\cos\phi}{\sqrt{1-\cos^4\phi}}\,d\phi=\frac{\cos\phi}{\sqrt{1+\cos^2\phi}}\,d\phi\)

\(L=4\int_0^{\pi/2}\frac{1}{\sqrt{1+\cos^2 \phi}}\,d\phi=2\sqrt{2}\int_0^{\pi/2}\frac{1}{\sqrt{1-\frac{1}{2}\sin^2 \phi}}\,d\phi=2\sqrt{2}K(1/\sqrt{2})\)

\(x=\cos\phi\) 로 치환하면,

\(L=4\int_0^{\pi/2}\frac{1}{\sqrt{1+\cos^2 \phi}}\,d\phi=4\int_0^1\frac{dx}{\sqrt{1-x^4}}=\frac{\Gamma(1/4)^2}{\sqrt{2\pi}}=5.2441\cdots\)

 

 

가우스의 렘니스케이트 상수
  • \(\omega:=L/2=2.62\cdots\) 를 가우스의 렘니스케이트 상수라 함
    \(L=2\omega=4\int_0^1\frac{dx}{\sqrt{1-x^4}}=B(1/2,1/4)=\frac{\Gamma(\frac{1}{2})\Gamma(\frac{1}{4})}{\Gamma(\frac{3}{4})}=\frac{\Gamma(1/4)^2}{\sqrt{2\pi}}=5.24\cdots\)
  • 타원곡선 \(y^2=x^3-x\) 의 주기(periods)이며 초월수임 

 

 

원주율과의 비교
  • 가우스가 계산한 값은 원의 둘레의 길이와 렘니스케이트의 둘레의 길이의 비율
    \(\frac{\pi}{2}=\int_0^1\frac{dx}{\sqrt{1-x^2}}=1.57\cdots\)
    \(\frac{\omega}{2}=\int_0^1\frac{dx}{\sqrt{1-x^4}}=1.31\cdots\)
    \(\frac{\pi }{\omega}=1.1981402347\cdots\) 가 얻어짐
  • 한편\(AGM(a,b)\) 은 두 수 a, b의 산술기하평균을 말하는 것으로 다음과 같은 점화식의 극한으로 정의됨.
    \(a_0=a\), \(b_0=b\)
    \(a_{n+1}=\frac{a_n+b_n}{2}\), \(b_{n+1}=\sqrt{a_nb_n}\)
  • 가우스의 계산으로는 \(AGM(1,\sqrt2)\)과 같음
  • 단위원과 렘니스케이트 곡선
    [/pages/2090560/attachments/3141701 lemiscate_circle.jpg]

 

 

가우스의 계산 타원적분을 통한 증명

\(\frac{\omega}{2}=\int_0^1\frac{dx}{\sqrt{1-x^4}}=\frac{1}{\sqrt{2}}\int_0^{\frac{\pi}{2}} \frac{d\theta}{\sqrt{1-\frac{1}{2}\sin^2\theta}}=\frac{1}{\sqrt{2}}K(\frac{1}{\sqrt2})\)

 \(K(\frac{1}{\sqrt2})=\frac{\pi}{2M(1,\frac{1}{\sqrt2})}\)

  • 두 결과를 이용하면 

\(\frac{\pi}{\omega}=\frac{2K(\frac{1}{\sqrt2}){M(1,\frac{1}{\sqrt2})}}{\sqrt{2}K(\frac{1}{\sqrt2})} = {\sqrt{2}{M(1,\frac{1}{\sqrt2})}=M(1,{\sqrt2})\)

 

\(K(k) = \int_0^{\frac{\pi}{2}} \frac{d\theta}{\sqrt{1-k^2 \sin^2\theta}}\)

 

 

 

재미있는 사실
  • 곡선의 모양이 무한대 기호와 같음
  • 무한대는 그 한계가 없기에 리본을 뜻하는 'lemniscus'라는 말로 불릴 때도 있었으며, 그로인해 무한대 기호가 누운 8자 모양이 되었다는 설이 있음

 

역사
  • 1798~1799년의 시기에 가우스는 이 곡선의 길이와 관련하여 다음과 같은 기록을 일기에 남김. (Pi-unleashed, 99p)

We have gained some very elegant details about the lemniscate, which have exceeded all expectations, and indeed using methods which open up an entirely new field. That the AGM is equal to \(\frac{\pi }{\omega}\) between 1 and \(\sqrt{2}\) we have confirmed up to the 11th decimal digit; if this is proven, then a truly new field of analysis stands before us.

 

 

 

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사전 형태의 자료

 

관련도서 및 추천도서
  • Mathematics by experiment: plausible reasoning in the 21st century
    • M. Borwein and D. H. Bailey, , A K Peters, Natick, MA, 2003.

 

 

관련논문과 에세이
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