"르장드르 다항식"의 두 판 사이의 차이
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| − | + | * [[스텀-리우빌 이론]] 을 적용할 수 있음 | |
| − | <math>{d \over dx} \left[ (1-x^2) {d \over dx} P_n(x) \right] + n(n+1)P_n(x) = 0</math> | + | * 같은 미분방정식을 다음과 같이 [[초기하 미분방정식(Hypergeometric differential equations)]]형태로 쓸 수 있음<br><math>(1-x^2)\,y'' -2xy' + n(n+1)y = 0,\,</math><br> |
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여기서 <math>B(x,y) = \int_0^1t^{x-1}(1-t)^{y-1}\,dt</math> 는 [[오일러 베타적분(베타함수)]] 이다. | 여기서 <math>B(x,y) = \int_0^1t^{x-1}(1-t)^{y-1}\,dt</math> 는 [[오일러 베타적분(베타함수)]] 이다. | ||
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2011년 2월 14일 (월) 05:48 판
이 항목의 스프링노트 원문주소
개요
- 르장드르 미분방정식의 해로 얻어짐
- 구간 \([-1,1]\)에서 \(\text{L}^2\) 내적에 의해 직교성을 가짐
- 물리학에서 많이 등장하는 다항식의 하나
르장드르 미분방정식
- 미분방정식
\({d \over dx} \left[ (1-x^2) {d \over dx} P_n(x) \right] + n(n+1)P_n(x) = 0\) - 스텀-리우빌 이론 을 적용할 수 있음
- 같은 미분방정식을 다음과 같이 초기하 미분방정식(Hypergeometric differential equations)형태로 쓸 수 있음
\((1-x^2)\,y'' -2xy' + n(n+1)y = 0,\,\)
로드리게즈 공식
- 르장드르 다항식을 얻는 직접적인 방법
\(P_n(x) =\frac{1}{2^n n!} {d^n \over dx^n } \left[ (x^2 -1)^n \right]\)
3항 점화식
\(P_0(x)=1\), \(P_1(x)=x\)
\((n+1) P_{n+1}(x) = (2n+1) x P_n(x) - n P_{n-1}(x)\)
생성함수
- 생성함수
\(\frac{1}{\sqrt{1-2xt+t^2}} = \sum_{n=0}^\infty P_n(x) t^n = 1+x t+\left(-\frac{1}{2}+\frac{3 x^2}{2}\right) t^2+\left(-\frac{3 x}{2}+\frac{5 x^3}{2}\right) t^3+\frac{1}{8} \left(3-30 x^2+35 x^4\right) t^4+\frac{1}{8} \left(15 x-70 x^3+63 x^5\right) t^5+\cdots\)
부분적분에의 응용
\(n\geq 1\) 일 때, n번 미분가능한 함수 \(f\)에 대하여 다음이 성립한다.
\(\int_{-1}^1P_n(x)f(x)\,dx=\frac{(-1)^{n}}{2^n n!}\int_{-1}^1 (x^2-1)^nf^{(n)}(x)\,dx\).
(증명)
\(Q(x)=(x^2-1)^n\) 라 두자.
\(0\leq k < n\) 일 때 \(Q^{(k)}(-1)=Q^{(k)}(1)=0\)이므로. 부분적분을 반복적용하면,
\(\int_{-1}^1Q^{(n)}(x)f(x)\,dx=-\int_{-1}^1Q^{(n-1)}(x)f'(x)\,dx=\cdots=(-1)^n \int_{-1}^1 Q(x)f^{(n)}(x)\,dx\)
\(P_n(x) =\frac{Q^{(n)}(x)}{2^n n!}\) 이므로 증명되었다. ■
직교성
\(\int_{-1}^{1}P_{n}(x)P_{m}(x)\,dx=\frac{2}{2n+1}\delta_{n,m}\)
(증명)
\(n>m\) 이라 가정하자.
\(\int_{-1}^{1}P_{n}(x)P_{m}(x)\,dx=\frac{(-1)^{n}}{2^n n!}\int_{-1}^1 x^{n}(x^2-1)^nP_{m}^{(n)}(x)\,dx\)
위에서 증명한 성질을 응용하였다.
한편 \(P_{m}(x)\)는 차수가 m인 다항식이므로, n번 미분하면 항등적으로 0이 된다. 따라서,
\(\int_{-1}^{1}P_{n}(x)P_{m}(x)\,dx=0\)
이제 \(n=m\) 이라 가정하자.
\(\int_{-1}^{1}P_{n}(x)P_{n}(x)\,dx=\frac{(-1)^{n}}{2^n n!}\int_{-1}^1 (x^2-1)^nP_{n}^{(n)}(x)\,dx=\frac{(-1)^{n}}{2^n n!}\frac{(2n)!}{2^n n!}\int_{-1}^1 (x^2-1)^n\,dx\)
한편,
\(\int_{-1}^1 (x^2-1)^n \,dx=(-1)^n\int_{-1}^1 (1-x^2)^n \,dx=(-1)^n 2^{2n+1}\int_0^1 t^n(1-t)^n\,dt=(-1)^n 2^{2n+1} B(n+1,n+1)=(-1)^n2^{2n+1}\frac{(n!)^2}{(2n+1)!}\)
여기서 \(B(x,y) = \int_0^1t^{x-1}(1-t)^{y-1}\,dt\) 는 오일러 베타적분(베타함수) 이다.
따라서
\(\int_{-1}^{1}P_{n}(x)P_{n}(x)\,dx=\frac{2}{2n+1}\).■
목록
P_0(x)=1
P_1(x)=x
P_2(x)=1/2 (-1+3 x^2)
P_3(x)=1/2 (-3 x+5 x^3)
P_4(x)=1/8 (3-30 x^2+35 x^4)
P_5(x)=1/8 (15 x-70 x^3+63 x^5)
P_6(x)=1/16 (-5+105 x^2-315 x^4+231 x^6)
P_7(x)=1/16 (-35 x+315 x^3-693 x^5+429 x^7)
P_8(x)=1/128 (35-1260 x^2+6930 x^4-12012 x^6+6435 x^8)
P_9(x)=1/128 (315 x-4620 x^3+18018 x^5-25740 x^7+12155 x^9)
P_{10}(x)=1/256 (-63+3465 x^2-30030 x^4+90090 x^6-109395 x^8+46189 x^10)
재미있는 사실
역사
메모
- [1]http://sos440.tistory.com/203
- associated Legendre polynomial
관련된 항목들
수학용어번역
사전 형태의 자료
- http://ko.wikipedia.org/wiki/르장드르_다항식
- http://en.wikipedia.org/wiki/Legendre_polynomials
- http://en.wikipedia.org/wiki/Associated_Legendre_polynomials
- http://mathworld.wolfram.com/LegendrePolynomial.html
- http://en.wikipedia.org/wiki/
- http://www.wolframalpha.com/input/?i=
- NIST Digital Library of Mathematical Functions
- The On-Line Encyclopedia of Integer Sequences
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