"각운동량의 양자 이론"의 두 판 사이의 차이
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* 고전적 의미에서 선운동량(linear momentum)이 물체가 직선운동하는데 대한 운동의 크기를 나타낸다. 이와 유사하게 각운동량(angular momentum)이란 물체가 회전운동하는데 대한 운동의 크기를 나타낸다. | * 고전적 의미에서 선운동량(linear momentum)이 물체가 직선운동하는데 대한 운동의 크기를 나타낸다. 이와 유사하게 각운동량(angular momentum)이란 물체가 회전운동하는데 대한 운동의 크기를 나타낸다. | ||
| − | * 회전운동의 크기는 회전반지름, 물체의 질량, 회전속도에 비례해야 할 것이다. 여기에 방향을 고려하면 각운동량 벡터 | + | * 회전운동의 크기는 회전반지름, 물체의 질량, 회전속도에 비례해야 할 것이다. 여기에 방향을 고려하면 각운동량 벡터 <math>\mathbf{\Omega}</math>는 아래와 같이 정의된다. 방향을 정의할 때는 관습에 따라 오른손 규약을 따른다 |
:<math>\mathbf{\Omega}=\mathbf{x}\times \mathbf{p}</math> | :<math>\mathbf{\Omega}=\mathbf{x}\times \mathbf{p}</math> | ||
| − | * | + | * <math>\mathbf{x}=(x_1,x_2,x_3)</math>, <math>\mathbf{p}=(p_1,p_2,p_3)</math>로 두면, 각운동량 벡터의 각 성분은 <math>\Omega_j =\epsilon_{jkl} x_k p_l</math> 로 주어진다 |
* 포아송 괄호를 다음과 같이 정의하자 | * 포아송 괄호를 다음과 같이 정의하자 | ||
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| − | \{f,g\} = \sum_{i=1}^{3} \left[ \frac{\partial f}{\partial x_{i}} \frac{\partial g}{\partial p_{i}} - \frac{\partial f}{\partial p_{i}} \frac{\partial g}{\partial x_{i}} \right] | + | \{f,g\} : = \sum_{i=1}^{3} \left[ \frac{\partial f}{\partial x_{i}} \frac{\partial g}{\partial p_{i}} - \frac{\partial f}{\partial p_{i}} \frac{\partial g}{\partial x_{i}} \right] |
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* 각운동량 벡터의 각 성분은 다음을 만족한다 | * 각운동량 벡터의 각 성분은 다음을 만족한다 | ||
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\{\Omega_{i},\Omega_{j}\}=\epsilon_{ijk}\Omega_{k} | \{\Omega_{i},\Omega_{j}\}=\epsilon_{ijk}\Omega_{k} | ||
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* 수소원자를 이루는 전자의 각운동량은 3차원 직각좌표계를 도입할 때 <math>\mathbf{L} = (L_1 ,L_2 ,L_3)</math> 와 같이 세 개의 성분으로 표시 가능. 여기서 세 성분은 다음과 같이 주어지게 된다 | * 수소원자를 이루는 전자의 각운동량은 3차원 직각좌표계를 도입할 때 <math>\mathbf{L} = (L_1 ,L_2 ,L_3)</math> 와 같이 세 개의 성분으로 표시 가능. 여기서 세 성분은 다음과 같이 주어지게 된다 | ||
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* 불확정성의 원리에 기반하여 실험적으로는 아무리 측정을 잘 해도 이 세 성분을 정확히 측정하는 것은 불가능함. | * 불확정성의 원리에 기반하여 실험적으로는 아무리 측정을 잘 해도 이 세 성분을 정확히 측정하는 것은 불가능함. | ||
* 관계식 \ref{xp}로부터 각운동량의 각 성분들에 대한 아래의 교환자 관계식을 얻는다. | * 관계식 \ref{xp}로부터 각운동량의 각 성분들에 대한 아래의 교환자 관계식을 얻는다. | ||
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==관련된 항목들== | ==관련된 항목들== | ||
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==매스매티카 파일 및 계산 리소스== | ==매스매티카 파일 및 계산 리소스== | ||
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* http://demonstrations.wolfram.com/AdditionOfAngularMomentaInQuantumMechanics/ | * http://demonstrations.wolfram.com/AdditionOfAngularMomentaInQuantumMechanics/ | ||
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| + | ==관련논문== | ||
| + | * Bitencourt, Ana Carla P., Mirco Ragni, Robert G. Littlejohn, Roger Anderson, and Vincenzo Aquilanti. “The Screen Representation of Vector Coupling Coefficients or Wigner 3j Symbols: Exact Computation and Illustration of the Asymptotic Behavior.” arXiv:1409.8205 [gr-Qc, Physics:math-Ph, Physics:quant-Ph] 8579 (2014): 468–81. doi:10.1007/978-3-319-09144-0_32. | ||
2020년 11월 16일 (월) 03:56 기준 최신판
개요
- 고전역학의 각운동량
- 오비탈 각운동량
- 스핀 각운동량
고전역학의 각운동량
- 고전적 의미에서 선운동량(linear momentum)이 물체가 직선운동하는데 대한 운동의 크기를 나타낸다. 이와 유사하게 각운동량(angular momentum)이란 물체가 회전운동하는데 대한 운동의 크기를 나타낸다.
- 회전운동의 크기는 회전반지름, 물체의 질량, 회전속도에 비례해야 할 것이다. 여기에 방향을 고려하면 각운동량 벡터 \(\mathbf{\Omega}\)는 아래와 같이 정의된다. 방향을 정의할 때는 관습에 따라 오른손 규약을 따른다
\[\mathbf{\Omega}=\mathbf{x}\times \mathbf{p}\]
- \(\mathbf{x}=(x_1,x_2,x_3)\), \(\mathbf{p}=(p_1,p_2,p_3)\)로 두면, 각운동량 벡터의 각 성분은 \(\Omega_j =\epsilon_{jkl} x_k p_l\) 로 주어진다
- 포아송 괄호를 다음과 같이 정의하자
\[ \{f,g\} : = \sum_{i=1}^{3} \left[ \frac{\partial f}{\partial x_{i}} \frac{\partial g}{\partial p_{i}} - \frac{\partial f}{\partial p_{i}} \frac{\partial g}{\partial x_{i}} \right] \]
- 각운동량 벡터의 각 성분은 다음을 만족한다
\[ \{\Omega_{i},\Omega_{j}\}=\epsilon_{ijk}\Omega_{k} \] 풀어 쓰면, \[ \{\Omega_1 , \Omega_2 \} = \Omega_3 \\ \{\Omega_2 , \Omega_3 \} = \Omega_1 \\ \{\Omega_3 , \Omega_1 \} = \Omega_2 \]
양자화된 궤도각운동량(Orbital Angular Momentum)
- 위치 연산자와 운동량 연산자의 양자화
\[[\hat x,\hat p] = \hat x \hat p - \hat p \hat x = i \hbar\]\[\hat p = - i \hbar {\partial \over \partial x}\]
- 3차원에서는 다음 정준교환자관계식(canonical commutation relation)이 성립한다. 이는 불확정성의 원리와 관계가 있다.
\[ [\hat{x}_k , \hat{p}_l ] = i \hbar \delta_{kl} I \label{xp} \]
- 수소원자를 이루는 전자의 각운동량은 3차원 직각좌표계를 도입할 때 \(\mathbf{L} = (L_1 ,L_2 ,L_3)\) 와 같이 세 개의 성분으로 표시 가능. 여기서 세 성분은 다음과 같이 주어지게 된다
\[L_j =\epsilon_{jkl} \hat{x}_k \hat{p}_l\]
- 불확정성의 원리에 기반하여 실험적으로는 아무리 측정을 잘 해도 이 세 성분을 정확히 측정하는 것은 불가능함.
- 관계식 \ref{xp}로부터 각운동량의 각 성분들에 대한 아래의 교환자 관계식을 얻는다.
\[[L_i , L_j ] = i \hbar \epsilon_{ijk} L_k\] 풀어 쓰면, \[ [L_1 , L_2 ] = i \hbar L_3 \\ [L_2 , L_3 ] = i \hbar L_1 \\ [L_3 , L_1 ] = i \hbar L_2 \]
- 오비탈 각운동량 항목 참조
스핀각운동량(Spin Angular Momentum)
- 스핀각운동량에 관하여도 유사한 논리가 성립한다.\[[S_i , S_j] = i\hbar \epsilon_{ijk} S_k\]
3-j 기호
역사
메모
- Semiclassical analysis ofWigner 3j-symbol http://bohr.physics.berkeley.edu/hal/pubs/AqHaLiYu2007/AqHaLiYuJPA3jSymbol.pdf
- example
- Math Overflow http://mathoverflow.net/search?q=
관련된 항목들
매스매티카 파일 및 계산 리소스
- https://docs.google.com/file/d/0B8XXo8Tve1cxYWVBU2RnRWN2Sk0/edit
- http://demonstrations.wolfram.com/AdditionOfAngularMomentaInQuantumMechanics/
사전 형태의 자료
- http://mathworld.wolfram.com/Clebsch-GordanCoefficient.html
- http://mathworld.wolfram.com/RacahV-Coefficient.html
- http://mathworld.wolfram.com/Wigner3j-Symbol.html
리뷰논문, 에세이, 강의노트
- Paul E.S. Wormer, ANGULAR MOMENTUM THEORY
- Quantization of the Spins
- Theory of Angular Momentum and Spin
- Michael Weiss, Lie Groups and Quantum Mechanics
관련논문
- Bitencourt, Ana Carla P., Mirco Ragni, Robert G. Littlejohn, Roger Anderson, and Vincenzo Aquilanti. “The Screen Representation of Vector Coupling Coefficients or Wigner 3j Symbols: Exact Computation and Illustration of the Asymptotic Behavior.” arXiv:1409.8205 [gr-Qc, Physics:math-Ph, Physics:quant-Ph] 8579 (2014): 468–81. doi:10.1007/978-3-319-09144-0_32.