"오일러의 q-초기하급수에 대한 무한곱 공식"의 두 판 사이의 차이

2013년 8월 11일 (일) 12:50 판

개요

q-초기하급수의 무한곱

\[(-z;q)_{\infty}=\prod_{n=0}^{\infty}(1+zq^n)=\sum_{n\geq 0}\frac{q^{n(n-1)/2}}{(1-q)(1-q^2)\cdots(1-q^n)} z^n\] \[\frac{1}{(z;q)_{\infty}}=\prod_{n=0}^{\infty}\frac{1}{1-zq^n}=\sum_{n\geq 0}\frac{1}{(1-q)(1-q^2)\cdots(1-q^n)} z^n\]

증명은 Q-이항정리를 통해 얻을 수 있다
양자 다이로그 함수(quantum dilogarithm)

보존 오일러 공식

N개의 보존 입자가 있고, 에너지의 단위를 $\hbar\omega=1$으로 하여, 에너지레벨이 $E_0,E_1,E_2,\cdots$ 인 시스템을 생각하자.

N개의 입자가 있는 보존 시스템의 분배함수를 $Z_B(N)$ 이라 두자.

큰 분배함수(grand partition function)는 $Z_G=\sum_{n=0}^{\infty}Z_B(N)z^N$ 으로 쓸수 있다.

$n_0,n_1,n_2,\cdots$ 은 각각 에너지가 $E_0,E_1,E_2,\cdots$인 입자의 수라고 하면, 분배함수 $Z_B(N)$는 다음과 같이 표현된다 \[Z_B(N)=\sum_{\sum n_r=N}\exp(-\beta\sum_{r}n_r E_r)\] 큰 분배함수 $Z_G(N)$는 다음과 같이 주어진다 \[ \begin{aligned} Z_G&=\sum_{N=0}^{\infty}Z_B(N)z^N=\sum_{N=0}^{\infty} \sum_{\sum n_r=N}\exp(-\beta\sum_{r}n_r E_r)z^N\\ {}&=\prod_{r=0}^{\infty}\sum_{n_r=0}^{\infty} (ze^{-\beta E_r})^{n_r}=\prod_{r=0}\frac{1}{1-ze^{-\beta E_r}} \end{aligned} \]

특수한 경우

이제 N개의 보존 입자가 있고, 에너지의 단위를 $\hbar\omega=1$으로 하여, 에너지레벨이 $0,1,2,\cdots$ 인 시스템을 생각하자. $E_r=r$, $q=e^{-\beta}=e^{-\hbar \omega}$

여기에 보존 오일러 공식을 이용하면,

\[\prod_{n=0}^{\infty}\frac{1}{1-zq^n}=\sum_{n\geq 0}\frac{1}{(1-q)(1-q^2)\cdots(1-q^n)} z^n\]

따라서 N개의 보존이 있는 경우의 분배함수는 다음과 같이 쓸 수 있다 \[Z_B(N)=\frac{1}{(1-q)(1-q^2)\cdots(1-q^N)}.\]

페르미온 오일러 공식

다음과 같이 보존 시스템과 페르미온 시스템 사이에 일대일대응을 만들 수 있다. 보존 시스템의 각 입자의 에너지가 $0\leq n_1^B\leq n_2^B\leq \cdots\leq n_N^B$ 인 경우와 페르미온 시스템의 각 입자의 에너지가 $0\leq n_1^F< n_2^F< \cdots< n_N^F$ 인 경우, $n_j^B=n_j^F-j+1$로 두면, 일대일 대응을 얻는다.

분배함수

보존의 경우 전체 에너지는 $E^B=n_1^B+ n_2^B+ \cdots+ n_N^B$이고, 페르미온의 경우 전체 에너지는 \[E^F=n_1^F+ n_2^F+ \cdots+ n_N^F=n_1^B+ n_2^B+ \cdots+ n_N^B+0+1+2+\cdots+N-1=E^B+\frac{N(N-1)}{2}=E^B+{N\choose 2}\]가 된다. 따라서 N개의 입자가 있는 보존 시스템의 분배함수는 $Z_B(N)=\frac{1}{(1-q)(1-q^2)\cdots(1-q^N)}$ 이 된다.

페르미온 시스템의 분배함수는 \[Z_F(N)=\frac{q^{N \choose 2}}{(1-q)(1-q^2)\cdots(1-q^N)}=\frac{q^{N \choose 2}}{(1-q)(1-q^2)\cdots(1-q^N)}\] 이 된다. 여기서 $q=e^{-\beta\hbar\omega}$.

큰 분배함수(grand partition function)는 \[Z_G=\sum_{n=0}^{\infty}Z_F(n)z^n=\sum_{n=0}^{\infty}\frac{q^{n \choose 2}}{(1-q)(1-q^2)\cdots(1-q^n)}z^n \label{gpf}\] 으로 표현된다. 여기서 $z=e^{\beta\mu}$.

오일러의 공식으로부터 다음을 얻는다 \[Z_G=\prod_{n=0}^{\infty}(1+zq^n).\]

메모

\ref{gpf}의 우변처럼 주어지는 함수를 q-초기하급수(q-hypergeometric series 또는 basic hypergeometric series) 라 부른다
Q-초기하급수(q-hypergeometric series)와 양자미적분학(q-calculus) 참조

매스매티카 파일 및 계산 리소스

https://docs.google.com/file/d/0B8XXo8Tve1cxNzRzY3ZjQlN5M3M/edit

리뷰논문, 에세이, 강의노트

George E. AndrewsEuler's "De Partitio Numerorum", Bull. Amer. Math. Soc. 44 (2007), 561-573.

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 \end{aligned}
 </math>
+===특수한 경우===
 이제 N개의 보존 입자가 있고, 에너지의 단위를 <math>\hbar\omega=1</math>으로 하여, 에너지레벨이  <math>0,1,2,\cdots</math> 인 시스템을 생각하자.
 <math>E_r=r</math>, <math>q=e^{-\beta}=e^{-\hbar \omega}</math>
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 큰 분배함수(grand partition function)는
-:<math>Z_G=\sum_{n=0}^{\infty}Z_F(n)z^n=\sum_{n=0}^{\infty}\frac{q^{n \choose 2}}{(1-q)(1-q^2)\cdots(1-q^n)}z^n</math> 으로 표현된다. 여기서 <math>z=e^{\beta\mu}</math>.
+:<math>Z_G=\sum_{n=0}^{\infty}Z_F(n)z^n=\sum_{n=0}^{\infty}\frac{q^{n \choose 2}}{(1-q)(1-q^2)\cdots(1-q^n)}z^n \label{gpf}</math> 으로 표현된다. 여기서 <math>z=e^{\beta\mu}</math>.
-그런데 여기서 우변처럼 주어지는 함수를 수학에서는 q-초기하급수(q-hypergeometric series 또는 basic hypergeometric series) 라고 부른다.  [[Q-초기하급수(q-hypergeometric series)와 양자미적분학(q-calculus)]] 참조
 오일러의 공식으로부터 다음을 얻는다
 :<math>Z_G=\prod_{n=0}^{\infty}(1+zq^n).</math>
+==메모==
+* \ref{gpf}의 우변처럼 주어지는 함수를 q-초기하급수(q-hypergeometric series 또는 basic hypergeometric series) 라 부른다
+* [[Q-초기하급수(q-hypergeometric series)와 양자미적분학(q-calculus)]] 참조