"수소 원자의 스펙트럼과 슈뢰딩거 방정식"의 두 판 사이의 차이
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+ | * 전자의 파동함수 $\psi_{E}$가 만족시키는 방정식, 즉 [[슈뢰딩거 방정식]] 을 쓰면, 해밀토니안의 고유값 $E$ 에 대한 방정식은 다음과 같이 주어진다 | ||
+ | :<math>E \psi_{E} = -\frac{\hbar^2}{2m_e}(\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial y^2}+\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial z^2}) + V(x,y,z)\psi_{E}</math> | ||
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* 보어의 수소원자모형을 수학적으로 설명한다 | * 보어의 수소원자모형을 수학적으로 설명한다 | ||
* 스핀의 존재는 슈뢰딩거 방정식으로 설명되지 않는다 | * 스핀의 존재는 슈뢰딩거 방정식으로 설명되지 않는다 | ||
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==구면좌표계와 변수분리== | ==구면좌표계와 변수분리== | ||
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+ | :<math>\Delta =\Delta_{r}+\frac{1}{r^2}\Delta_{S^2} </math> 여기서:<math>\Delta_{r}= \frac{\partial^2}{\partial r^2}+\frac{2}{r} \frac{\partial}{\partial r}</math>:<math>\Delta_{S^2}= \frac{1}{\sin ^2(\theta )}\frac{\partial^2}{\partial \phi^2}+\frac{1}{\sin (\theta )} \frac{\partial }{\partial \theta }\left(\sin (\theta ) \frac{\partial}{\partial \theta }\right)</math><br> | ||
* [[구면조화함수(spherical harmonics)]] 를 사용하자<br> | * [[구면조화함수(spherical harmonics)]] 를 사용하자<br> | ||
− | * 파동함수의 변수분리 <math>\psi_{E}=R(r)Y_{l}^{m}(\theta,\phi)</math> 라 쓰면,:<math>\frac{\hbar^2}{ | + | * 파동함수의 변수분리 <math>\psi_{E}=R(r)Y_{l}^{m}(\theta,\phi)</math> 라 쓰면,:<math>\frac{\hbar^2}{2m_e}[-\Delta_{r}+\frac{l(l+1)}{r^2}]-\frac{ke^2}{r})R(r)=ER(r)</math><br> |
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* 1904년 톰슨 모형 | * 1904년 톰슨 모형 | ||
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* 1913 보어 수소 원자 모형 | * 1913 보어 수소 원자 모형 | ||
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* http://sourkremlin.wordpress.com/2010/01/24/mathematica-code-for-hydrogen-wave-functions/ | * http://sourkremlin.wordpress.com/2010/01/24/mathematica-code-for-hydrogen-wave-functions/ | ||
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* http://en.wikipedia.org/wiki/Hydrogen_atom#Solution_of_Schr.C3.B6dinger_equation:_Overview_of_results | * http://en.wikipedia.org/wiki/Hydrogen_atom#Solution_of_Schr.C3.B6dinger_equation:_Overview_of_results | ||
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+ | * http://www.eng.fsu.edu/~dommelen/quantum/style_a/hyd.html#SECTION07331000000000000000 | ||
+ | * http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/hyde.html#c3 | ||
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2013년 8월 20일 (화) 06:15 판
개요
- 양성자와 전자로 구성된 시스템
- 3차원에서의 쿨롱 포텐셜 \[V(r) = -\frac{k e^2}{r}= -\frac{k e^2}{\sqrt{x^2+y^2+z^2}}\] 여기서 \(k=\frac{1}{4\pi \epsilon_0}\)
- 해밀토니안
$$ \hat{H}=-\frac{\hbar^2}{2m_e}\Delta + V(x,y,z) =-\frac{\hbar^2}{2m_e}\Delta -\frac{k e^2}{\sqrt{x^2+y^2+z^2}} $$ 여기서 $\Delta=(\frac{\partial^2 }{\partial x^2}+\frac{\partial^2 }{\partial y^2}+\frac{\partial^2}{\partial z^2})$는 라플라시안(Laplacian) 연산자
- 교환자 관계식
$$ [\hat{H},L^2]=[\hat{H},L_{z}]=0 $$ 여기서 \[L^2=-\hbar ^2 \left(\frac{1}{\sin ^2(\theta )}\frac{\partial^2}{\partial \phi^2}+\frac{1}{\sin (\theta )} \frac{\partial }{\partial \theta }\left(\sin (\theta ) \frac{\partial}{\partial \theta }\right)\right)\] \[L_{z}=-i \hbar \frac{\partial}{\partial \phi }\]
- 전자의 파동함수 $\psi_{E}$가 만족시키는 방정식, 즉 슈뢰딩거 방정식 을 쓰면, 해밀토니안의 고유값 $E$ 에 대한 방정식은 다음과 같이 주어진다
\[E \psi_{E} = -\frac{\hbar^2}{2m_e}(\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial y^2}+\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial z^2}) + V(x,y,z)\psi_{E}\]
또는
\[E \psi_{E} = -\frac{\hbar^2}{2m_e}(\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial y^2}+\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial z^2}) -\frac{k e^2}{\sqrt{x^2+y^2+z^2}}\psi_{E}\]
- 보어의 수소원자모형을 수학적으로 설명한다
- 스핀의 존재는 슈뢰딩거 방정식으로 설명되지 않는다
구면좌표계와 변수분리
- 라플라시안은 다음과 같이 쓸 수 있다
\[\Delta =\Delta_{r}+\frac{1}{r^2}\Delta_{S^2} \] 여기서\[\Delta_{r}= \frac{\partial^2}{\partial r^2}+\frac{2}{r} \frac{\partial}{\partial r}\]\[\Delta_{S^2}= \frac{1}{\sin ^2(\theta )}\frac{\partial^2}{\partial \phi^2}+\frac{1}{\sin (\theta )} \frac{\partial }{\partial \theta }\left(\sin (\theta ) \frac{\partial}{\partial \theta }\right)\]
- 구면조화함수(spherical harmonics) 를 사용하자
- 파동함수의 변수분리 \(\psi_{E}=R(r)Y_{l}^{m}(\theta,\phi)\) 라 쓰면,\[\frac{\hbar^2}{2m_e}[-\Delta_{r}+\frac{l(l+1)}{r^2}]-\frac{ke^2}{r})R(r)=ER(r)\]
역사
- 1904년 톰슨 모형
- 1913 스타크의 관찰
- 1913 보어 수소 원자 모형
- 수학사 연표
메모
관련된 항목들
사전 형태의 자료
리뷰논문, 에세이, 강의노트
- http://www.eng.fsu.edu/~dommelen/quantum/style_a/hyd.html#SECTION07331000000000000000
- http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/hyde.html#c3
- http://www.chem.ufl.edu/%7Ebowers/classes/6470-F10/lectures/HydrogenWavefunctions.html