"수소 원자의 스펙트럼과 슈뢰딩거 방정식"의 두 판 사이의 차이

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* 양성자와 전자로 구성된 시스템
 
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* 3차원에서의 쿨롱 포텐셜 :<math>V(r) = -\frac{k e^2}{r}= -\frac{k e^2}{\sqrt{x^2+y^2+z^2}}</math> 여기서 <math>k=\frac{1}{4\pi \epsilon_0}</math><br>
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* 3차원에서의 쿨롱 포텐셜 :<math>V(r) = -\frac{k e^2}{r}= -\frac{k e^2}{\sqrt{x^2+y^2+z^2}}</math> 여기서 <math>k=\frac{1}{4\pi \epsilon_0}</math>
* 전자의 파동함수가 만족시키는 방정식, 즉 [[슈뢰딩거 방정식]] 을 쓰면, 해밀토니안의 고유값 $E$ 에 대한 방정식은 다음과 같이 주어진다  
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* 해밀토니안
:<math>E \psi_{E} = -\frac{\hbar^2}{2m}(\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial y^2}+\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial z^2}) + V(x,y,z)\psi_{E}</math>
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\hat{H}=-\frac{\hbar^2}{2m_e}\Delta + V(x,y,z) =-\frac{\hbar^2}{2m_e}\Delta -\frac{k e^2}{\sqrt{x^2+y^2+z^2}}
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여기서 $\Delta=(\frac{\partial^2 }{\partial x^2}+\frac{\partial^2 }{\partial y^2}+\frac{\partial^2}{\partial z^2})$는 [[라플라시안(Laplacian)]] 연산자
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* 교환자 관계식
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[\hat{H},L^2]=[\hat{H},L_{z}]=0
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:<math>L^2=-\hbar ^2 \left(\frac{1}{\sin ^2(\theta )}\frac{\partial^2}{\partial \phi^2}+\frac{1}{\sin (\theta )} \frac{\partial }{\partial \theta }\left(\sin (\theta ) \frac{\partial}{\partial \theta }\right)\right)</math>
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:<math>L_{z}=-i \hbar  \frac{\partial}{\partial \phi }</math>
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* 전자의 파동함수 $\psi_{E}$가 만족시키는 방정식, 즉 [[슈뢰딩거 방정식]] 을 쓰면, 해밀토니안의 고유값 $E$ 에 대한 방정식은 다음과 같이 주어진다  
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:<math>E \psi_{E} = -\frac{\hbar^2}{2m_e}(\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial y^2}+\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial z^2}) + V(x,y,z)\psi_{E}</math>
 
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:<math>E \psi_{E} = -\frac{\hbar^2}{2m_e}(\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial y^2}+\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial z^2}) -\frac{k e^2}{\sqrt{x^2+y^2+z^2}}\psi_{E}</math><br>
 
* 보어의 수소원자모형을 수학적으로 설명한다
 
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* 스핀의 존재는 슈뢰딩거 방정식으로 설명되지 않는다
 
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==구면좌표계와 변수분리==
 
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* 라플라시안은 다음과 같이 쓸 수 있다:<math>\Delta =\Delta_{r}+\frac{1}{r^2}\Delta_{S^2} </math>  여기서:<math>\Delta_{r}= \frac{\partial^2}{\partial r^2}+\frac{2}{r} \frac{\partial}{\partial r}</math>:<math>\Delta_{S^2}= \frac{1}{\sin ^2(\theta )}\frac{\partial^2}{\partial \phi^2}+\frac{1}{\sin (\theta )} \frac{\partial }{\partial \theta }\left(\sin (\theta ) \frac{\partial}{\partial \theta }\right)</math><br>
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:<math>\Delta =\Delta_{r}+\frac{1}{r^2}\Delta_{S^2} </math>  여기서:<math>\Delta_{r}= \frac{\partial^2}{\partial r^2}+\frac{2}{r} \frac{\partial}{\partial r}</math>:<math>\Delta_{S^2}= \frac{1}{\sin ^2(\theta )}\frac{\partial^2}{\partial \phi^2}+\frac{1}{\sin (\theta )} \frac{\partial }{\partial \theta }\left(\sin (\theta ) \frac{\partial}{\partial \theta }\right)</math><br>
 
* [[구면조화함수(spherical harmonics)]] 를 사용하자<br>
 
* [[구면조화함수(spherical harmonics)]] 를 사용하자<br>
*  파동함수의 변수분리 <math>\psi_{E}=R(r)Y_{l}^{m}(\theta,\phi)</math> 라 쓰면,:<math>\frac{\hbar^2}{2m}[-\Delta_{r}+\frac{l(l+1)}{r^2}]-\frac{ke^2}{r})R(r)=ER(r)</math><br>
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*  파동함수의 변수분리 <math>\psi_{E}=R(r)Y_{l}^{m}(\theta,\phi)</math> 라 쓰면,:<math>\frac{\hbar^2}{2m_e}[-\Delta_{r}+\frac{l(l+1)}{r^2}]-\frac{ke^2}{r})R(r)=ER(r)</math><br>
  
 
 
 
 
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==역사==
 
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* 1904년 톰슨 모형
 
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* 1913 스타크의 관찰<br>
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* 1913 스타크의 관찰
 
** http://en.wikipedia.org/wiki/Stark_effect
 
** http://en.wikipedia.org/wiki/Stark_effect
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* 1913 보어 수소 원자 모형
 
* 1913 보어 수소 원자 모형
* http://www.google.com/search?hl=en&tbs=tl:1&q=
 
 
* [[수학사 연표]]
 
* [[수학사 연표]]
  
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==메모==
 
==메모==
 
* http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/hyde.html#c3
 
* [http://www.chem.ufl.edu/%7Ebowers/classes/6470-F10/lectures/HydrogenWavefunctions.html http://www.chem.ufl.edu/~bowers/classes/6470-F10/lectures/HydrogenWavefunctions.html]
 
 
* http://sourkremlin.wordpress.com/2010/01/24/mathematica-code-for-hydrogen-wave-functions/
 
* http://sourkremlin.wordpress.com/2010/01/24/mathematica-code-for-hydrogen-wave-functions/
* Math Overflow http://mathoverflow.net/search?q=
 
 
 
 
  
 
 
 
 
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==수학용어번역==
 
 
*  단어사전<br>
 
** http://translate.google.com/#en|ko|
 
** http://ko.wiktionary.org/wiki/
 
* 발음사전 http://www.forvo.com/search/
 
* [http://mathnet.kaist.ac.kr/mathnet/math_list.php?mode=list&ftype=&fstr= 대한수학회 수학 학술 용어집]<br>
 
** http://mathnet.kaist.ac.kr/mathnet/math_list.php?mode=list&ftype=eng_term&fstr=
 
* [http://www.kss.or.kr/pds/sec/dic.aspx 한국통계학회 통계학 용어 온라인 대조표]
 
* [http://www.nktech.net/science/term/term_l.jsp?l_mode=cate&s_code_cd=MA 남·북한수학용어비교]
 
* [http://kms.or.kr/home/kor/board/bulletin_list_subject.asp?bulletinid=%7BD6048897-56F9-43D7-8BB6-50B362D1243A%7D&boardname=%BC%F6%C7%D0%BF%EB%BE%EE%C5%E4%B7%D0%B9%E6&globalmenu=7&localmenu=4 대한수학회 수학용어한글화 게시판]
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
  
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* http://en.wikipedia.org/wiki/Hydrogen_atom#Solution_of_Schr.C3.B6dinger_equation:_Overview_of_results
 
* http://en.wikipedia.org/wiki/Hydrogen_atom#Solution_of_Schr.C3.B6dinger_equation:_Overview_of_results
* http://ko.wikipedia.org/wiki/
 
* http://en.wikipedia.org/wiki/
 
* [http://eom.springer.de/default.htm The Online Encyclopaedia of Mathematics]
 
* [http://dlmf.nist.gov/ NIST Digital Library of Mathematical Functions]
 
* [http://eqworld.ipmnet.ru/ The World of Mathematical Equations]
 
 
 
 
  
 
 
 
 
  
 
==리뷰논문, 에세이, 강의노트==
 
==리뷰논문, 에세이, 강의노트==
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* http://www.eng.fsu.edu/~dommelen/quantum/style_a/hyd.html#SECTION07331000000000000000
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* http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/hyde.html#c3
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* http://www.chem.ufl.edu/%7Ebowers/classes/6470-F10/lectures/HydrogenWavefunctions.html
  
 
 
 
 
 
 
 
 
  
 
 
 
 
  
 
 
 
 
 
[[분류:양자역학]]
 
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[[분류:수리물리학]]
 
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2013년 8월 20일 (화) 06:15 판

개요

  • 양성자와 전자로 구성된 시스템
  • 3차원에서의 쿨롱 포텐셜 \[V(r) = -\frac{k e^2}{r}= -\frac{k e^2}{\sqrt{x^2+y^2+z^2}}\] 여기서 \(k=\frac{1}{4\pi \epsilon_0}\)
  • 해밀토니안

$$ \hat{H}=-\frac{\hbar^2}{2m_e}\Delta + V(x,y,z) =-\frac{\hbar^2}{2m_e}\Delta -\frac{k e^2}{\sqrt{x^2+y^2+z^2}} $$ 여기서 $\Delta=(\frac{\partial^2 }{\partial x^2}+\frac{\partial^2 }{\partial y^2}+\frac{\partial^2}{\partial z^2})$는 라플라시안(Laplacian) 연산자

  • 교환자 관계식

$$ [\hat{H},L^2]=[\hat{H},L_{z}]=0 $$ 여기서 \[L^2=-\hbar ^2 \left(\frac{1}{\sin ^2(\theta )}\frac{\partial^2}{\partial \phi^2}+\frac{1}{\sin (\theta )} \frac{\partial }{\partial \theta }\left(\sin (\theta ) \frac{\partial}{\partial \theta }\right)\right)\] \[L_{z}=-i \hbar \frac{\partial}{\partial \phi }\]

  • 전자의 파동함수 $\psi_{E}$가 만족시키는 방정식, 즉 슈뢰딩거 방정식 을 쓰면, 해밀토니안의 고유값 $E$ 에 대한 방정식은 다음과 같이 주어진다

\[E \psi_{E} = -\frac{\hbar^2}{2m_e}(\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial y^2}+\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial z^2}) + V(x,y,z)\psi_{E}\] 또는 \[E \psi_{E} = -\frac{\hbar^2}{2m_e}(\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial y^2}+\frac{\partial^2 \psi_{E}}{\partial z^2}) -\frac{k e^2}{\sqrt{x^2+y^2+z^2}}\psi_{E}\]

  • 보어의 수소원자모형을 수학적으로 설명한다
  • 스핀의 존재는 슈뢰딩거 방정식으로 설명되지 않는다

 

구면좌표계와 변수분리

  • 라플라시안은 다음과 같이 쓸 수 있다

\[\Delta =\Delta_{r}+\frac{1}{r^2}\Delta_{S^2} \]  여기서\[\Delta_{r}= \frac{\partial^2}{\partial r^2}+\frac{2}{r} \frac{\partial}{\partial r}\]\[\Delta_{S^2}= \frac{1}{\sin ^2(\theta )}\frac{\partial^2}{\partial \phi^2}+\frac{1}{\sin (\theta )} \frac{\partial }{\partial \theta }\left(\sin (\theta ) \frac{\partial}{\partial \theta }\right)\]

  • 구면조화함수(spherical harmonics) 를 사용하자
  • 파동함수의 변수분리 \(\psi_{E}=R(r)Y_{l}^{m}(\theta,\phi)\) 라 쓰면,\[\frac{\hbar^2}{2m_e}[-\Delta_{r}+\frac{l(l+1)}{r^2}]-\frac{ke^2}{r})R(r)=ER(r)\]

 

 

 

역사

 

 

메모

 

관련된 항목들

     

사전 형태의 자료

 

리뷰논문, 에세이, 강의노트