"스펙트럼 제타 함수"의 두 판 사이의 차이

2020년 11월 16일 (월) 04:17 기준 최신판

개요

컴팩트 리만 다양체 \(M\) 에 정의된 라플라시안(Laplacian) \(\Delta\)의 스펙트럼을 이해하기 위한 해석적 도구
\(-\Delta\) 는 positive이고, 스펙트럼은 다음과 같이 주어짐

\[0=\lambda_0<\lambda_1<\lambda_2<\cdots, \lim_{j\to \infty}\lambda_j=\infty\]

\(n_j\)를 \(\lambda_j\)의 고유벡터의 차원이라 하면, 스펙트럼 제타함수는 다음과 같이 정의

\[ \zeta_M(s)=\sum_{j=1}^{\infty}\frac{n_j}{\lambda_j^s} \]

\(j\to \infty\)일 때, \(\lambda_{j}\sim j^{2/\dim M}\) 이므로, \(\Re s>\frac{1}{2}\dim M\)에서 수렴
전체 복소평면으로 meromorphic 확장

라플라시안의 행렬식

\(\det -\Delta=\prod_{j=1}^{\infty}\lambda_j^{n_j}:=e^{-\zeta'_M(0)}\)

예

\(\tau=x+iy\in \mathbb{C}\)가 \(y>0\)를 만족
\(M=\mathbb{C}/L_{\tau}\) where \(L_{\tau}=\{a+b\tau|a,b\in \mathbb{Z}\}\) 은 복소 타원 곡선
스펙트럼은 다음과 같이 주어짐 (모든 j에 대하여, \(n_j=1\))

\[ \{\lambda_{mn}:=\frac{4\pi^2}{y^2}|m+n\tau|^2\}_{m,n\in \mathbb{Z}} \]

스펙트럼 제타함수는 다음과 같다

\[ \zeta_{M}(s)=\frac{y^s}{(4\pi^2)^s}E(s,\tau) \] 여기서 \(E(\tau,s)\)는 실해석적 아이젠슈타인 급수 \[E(\tau,s)=\sum_{(m,n)\ne (0,0)}{y^s\over|m\tau+n|^{2s}}\]

크로네커 극한 공식로부터 \(\zeta'_{M}(0)=-\log(y^2|\eta(\tau)|^4)\)를 얻는다. 이 때, \(\eta(\tau)\)는 데데킨트 에타함수
따라서 라플라시안의 행렬식은 \(\det -\Delta=y^2|\eta(\tau)|^4\)

수학용어번역

spectral - 대한수학회 수학용어집

리뷰, 에세이, 강의노트

Alexander Strohmaier, Computation of Eigenvalues, Spectral Zeta Functions and Zeta-Determinants on Hyperbolic Surfaces, arXiv:1604.02722 [math.NA], April 10 2016, http://arxiv.org/abs/1604.02722

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 ==개요==
-* 컴팩트 smooth 리만 다양체 $M$ 에 정의된 [[라플라시안(Laplacian)]] $\Delta$의 스펙트럼을 이해하기 위한 해석적 도구
+* 컴팩트 리만 다양체 <math>M</math> 에 정의된 [[라플라시안(Laplacian)]] <math>\Delta</math>의 스펙트럼을 이해하기 위한 해석적 도구
-* $-\Delta$ 는 positive이고, 스펙트럼은 다음과 같이 주어짐
+* <math>-\Delta</math> 는 positive이고, 스펙트럼은 다음과 같이 주어짐
-$$0=\lambda_0<\lambda_1<\lambda_2<\cdots, \lim_{j\to \infty}\lambda_j=\infty$$
+:<math>0=\lambda_0<\lambda_1<\lambda_2<\cdots, \lim_{j\to \infty}\lambda_j=\infty</math>
-* $n_j$를 $\lambda_j$의 고유벡터의 차원이라 하면, 스펙트럼 제타함수는 다음과 같이 정의
+* <math>n_j</math>를 <math>\lambda_j</math>의 고유벡터의 차원이라 하면, 스펙트럼 제타함수는 다음과 같이 정의
-$$
+:<math>
 \zeta_M(s)=\sum_{j=1}^{\infty}\frac{n_j}{\lambda_j^s}
-$$
+</math>
-* $j\to \infty$일 때, $\lambda_{j}\sim j^{2/\dim M}$ 이므로, $\Re s>\frac{1}{2}\dim M$에서 수렴
+* <math>j\to \infty</math>일 때, <math>\lambda_{j}\sim j^{2/\dim M}</math> 이므로, <math>\Re s>\frac{1}{2}\dim M</math>에서 수렴
 * 전체 복소평면으로 meromorphic 확장
 ==라플라시안의 행렬식==
-* $\det -\Delta=\prod_{j=1}^{\infty}\lambda_j^{n_j}:=e^{-\zeta'_M(0)}$
+* <math>\det -\Delta=\prod_{j=1}^{\infty}\lambda_j^{n_j}:=e^{-\zeta'_M(0)}</math>
 ==예==
-* $\tau=x+iy\in \mathbb{C}$가 $y>0$를 만족
+* <math>\tau=x+iy\in \mathbb{C}</math>가 <math>y>0</math>를 만족
-* $M=\mathbb{C}/L_{\tau}$ where $L_{\tau}=\{a+b\tau|a,b\in \mathbb{Z}\}$ 은 복소 타원 곡선
+* <math>M=\mathbb{C}/L_{\tau}</math> where <math>L_{\tau}=\{a+b\tau|a,b\in \mathbb{Z}\}</math> 은 복소 타원 곡선
-* 스펙트럼은 다음과 같이 주어짐 (모든 j에 대하여, $n_j=1$)
+* 스펙트럼은 다음과 같이 주어짐 (모든 j에 대하여, <math>n_j=1</math>)
-$$
+:<math>
 \{\lambda_{mn}:=\frac{4\pi^2}{y^2}|m+n\tau|^2\}_{m,n\in \mathbb{Z}}
-$$
+</math>
 * 스펙트럼 제타함수는 다음과 같다
-$$
+:<math>
 \zeta_{M}(s)=\frac{y^s}{(4\pi^2)^s}E(s,\tau)
-$$
+</math>
-여기서 $E(\tau,s)$는 [[실해석적 아이젠슈타인 급수]]
+여기서 <math>E(\tau,s)</math>는 [[실해석적 아이젠슈타인 급수]]
 :<math>E(\tau,s)=\sum_{(m,n)\ne (0,0)}{y^s\over|m\tau+n|^{2s}}</math>
-* [[실해석적 아이젠슈타인 급수|크로네커 극한 공식]]로부터 $\zeta'_{M}(0)=-\log(y^2|\eta(\tau)|^4)$를 얻는다. 이 때, <math>\eta(\tau)</math>는 [[데데킨트 에타함수]]
+* [[실해석적 아이젠슈타인 급수|크로네커 극한 공식]]로부터 <math>\zeta'_{M}(0)=-\log(y^2|\eta(\tau)|^4)</math>를 얻는다. 이 때, <math>\eta(\tau)</math>는 [[데데킨트 에타함수]]
-* 따라서 라플라시안의 행렬식은 $\det -\Delta=y^2|\eta(\tau)|^4$
+* 따라서 라플라시안의 행렬식은 <math>\det -\Delta=y^2|\eta(\tau)|^4</math>
 ==관련된 항목들==
 * [[라플라시안(Laplacian)]]
 * [[모든 자연수의 곱과 리만제타함수]]
-* [[Epstein 제타함수와 크로네커 극한 공식]]
+* [[Epstein 제타함수]]
+* [[크로네커 극한 공식]]
+* [[L-함수, 제타 함수와 디리클레 급수]]
 ==수학용어번역==
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 ==관련논문==
+* Buckley, Jeremiah, and Igor Wigman. “On the Number of Nodal Domains of Toral Eigenfunctions.” arXiv:1511.04382 [math-Ph], November 13, 2015. http://arxiv.org/abs/1511.04382.
+* Lester, Stephen, and Zeév Rudnick. “Small Scale Equidistribution of Eigenfunctions on the Torus.” arXiv:1508.01074 [math-Ph], August 5, 2015. http://arxiv.org/abs/1508.01074.
+* Karpukhin, Mikhail A. ‘Upper Bounds for the First Eigenvalue of the Laplacian on Non-Orientable Surfaces’. arXiv:1503.08493 [math], 29 March 2015. http://arxiv.org/abs/1503.08493.
+* Li, Peter, and Shing-Tung Yau. ‘A New Conformal Invariant and Its Applications to the Willmore Conjecture and the First Eigenvalue of Compact Surfaces’. Inventiones Mathematicae 69, no. 2 (1 June 1982): 269–91. doi:10.1007/BF01399507.
+* Yang, Paul C., and Shing-Tung Yau. ‘Eigenvalues of the Laplacian of Compact Riemann Surfaces and Minimal Submanifolds’. Annali Della Scuola Normale Superiore Di Pisa - Classe Di Scienze 7, no. 1 (1980): 55–63.
 * Minakshisundaram, S.,å. Pleijel. 1949. “Some properties of the eigenfunctions of the Laplace-Operator on Riemannian manifolds”. Canadian Journal of Mathematics 1 (3) (6월 1): 242–256. doi:10.4153/CJM-1949-021-5.
+== 리뷰, 에세이, 강의노트 ==
+* Alexander Strohmaier, Computation of Eigenvalues, Spectral Zeta Functions and Zeta-Determinants on Hyperbolic Surfaces, arXiv:1604.02722 [math.NA], April 10 2016, http://arxiv.org/abs/1604.02722

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2020년 11월 16일 (월) 04:17 기준 최신판

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라플라시안의 행렬식

예

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