"푸앵카레 상반평면 모델"의 두 판 사이의 차이

2020년 11월 16일 (월) 05:09 판

개요

쌍곡기하학의 모델

정의

\(\mathbb{H}^2=\{z=x+iy\in\mathbb{C}|y>0\}\)

제1기본형식

리만 메트릭\[ds^2=\frac{dx^2+dy^2}{y^2}=\frac{dzd\overline{z}}{y^2}\]

\(E=1/y^2\)
\(F=0\)
\(G=1/y^2\)

면적소\[dA=\frac{dx\,dy}{y^2}\]
두 점 사이의 거리

\[\rho(z_ 1,z_ 2)=2\tanh^{-1}\frac{|z_ 1-z_ 2|}{|z_ 1-\overline{z_ 2}|}\] \[ \cosh \rho(z_ 1,z_ 2)=1+\frac{|z_1-z_2|^2}{2y_1y_2}= \frac{\left(x_1-x_2\right)^2+y_1^2+y_2^2}{2 y_1 y_2} \]

크리스토펠 기호

크리스토펠 기호\[\begin{array}{ll} \Gamma _ {11}^1 & 0 \\ \Gamma _ {12}^1 & -\frac{1}{y} \\ \Gamma _ {21}^1 & -\frac{1}{y} \\ \Gamma _ {22}^1 & 0 \\ \Gamma _ {11}^2 & \frac{1}{y} \\ \Gamma _ {12}^2 & 0 \\ \Gamma _ {21}^2 & 0 \\ \Gamma _ {22}^2 & -\frac{1}{y} \end{array}\]
등장변환군(isometry group)

\[\operatorname{PSL}(2,\mathbb{R})\rtimes \mathbb{Z}/2\mathbb{Z}\]

가우스곡률 은 -1 이다

라플라시안

라플라시안\[\Delta f=y^2(\frac{\partial^2 f}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 f}{\partial y^2})\]

측지선

측지선이 만족시키는 미분방정식은 다음과 같다

\[\left\{ \begin{array}{c} \frac{d^2 x }{dt^2} + \Gamma^{1}_{1 2 }\frac{dx }{dt}\frac{dy }{dt} +\Gamma^{1}_{2 1 }\frac{dx }{dt}\frac{dy }{dt}= 0 \\ \frac{d^2 y }{dt^2} + \Gamma^{2}_{1 1 }\frac{dx }{dt}\frac{dx }{dt} +\Gamma^{2}_{2 2 }\frac{dy }{dt}\frac{dy }{dt} = 0 \end{array} \right. \]

다시 쓰면 다음과 같다

\[ \left\{ \begin{array}{c} \ddot{x}y-2\dot{x}\dot{y}=0 \\ \ddot{y}y+(\dot{x})^2-(\dot{y})^2=0 \end{array} \right. \]

미분방정식의 해는 적당한 상수 a,b,c,r 에 대하여 다음과 같이 주어진다
- \((x(t),y(t))\)로 매개화된 실직선에 수직인 반원 \[\left\{ \begin{array}{c} x(t)=a+b\tanh(rt+c) \\ y(t)=b\operatorname{sech}(rt+c) \end{array} \right. \] \(\tanh ^{2}x=1-\operatorname{sech}^{2}x\) 쌍곡함수)
- \((x(t),y(t))\)로 매개화된 y-축과 평행한 직선 \[\left\{ \begin{array}{c} x(t)=a \\ y(t)=be^{rt+c} \end{array} \right. \]
http://cktalon.wordpress.com/2010/10/22/geodesics-poincare-half-plane/

리만 텐서

\(\begin{array}{ll} \begin{array}{ll} R_ {111}^1 & 0 \\ R_ {112}^1 & 0 \end{array} & \begin{array}{ll} R_ {121}^1 & 0 \\ R_ {122}^1 & 0 \end{array} \\ \begin{array}{ll} R_ {211}^1 & 0 \\ R_ {212}^1 & -\frac{1}{y^2} \end{array} & \begin{array}{ll} R_ {221}^1 & \frac{1}{y^2} \\ R_ {222}^1 & 0 \end{array} \\ \begin{array}{ll} R_ {111}^2 & 0 \\ R_ {112}^2 & \frac{1}{y^2} \end{array} & \begin{array}{ll} R_ {121}^2 & -\frac{1}{y^2} \\ R_ {122}^2 & 0 \end{array} \\ \begin{array}{ll} R_ {211}^2 & 0 \\ R_ {212}^2 & 0 \end{array} & \begin{array}{ll} R_ {221}^2 & 0 \\ R_ {222}^2 & 0 \end{array} \end{array}\)

쌍곡삼각형의 넓이

삼각형\(D=pq\infty\)의 넓이\[x(P)\] 를 점 \(P\)의 \(x\)좌표라 하고, \(x(p)=a\), \(x(q)=b\)라 두자. \[A(D)=\int\int_{D}\frac{dx\,dy}{y^2}=\int_{a}^{b}\int_{\sqrt{1-x^2}}^{\infty}\frac{dy\,dx}{y^2}=\int_{a}^{b}\frac{1}{\sqrt{1-x^2}}\,dx=-\int_{\pi-\alpha}^{\beta+\beta'}\,d\theta=\pi-\alpha-\beta-\beta'\]\[x=\cos \theta\]로 치환, \(a=\cos (\pi-\alpha)\), \(b=\cos (\beta+\beta')\)을 사용하였음
삼각형 \(D'=rq\infty\)의 넓이 위에서 얻은 결과를 적용할 수 있다 \[A(D')=\pi-(\pi-\gamma)-\beta'=\gamma-\beta'\]

(정리)

세 각이 \(\alpha, \beta, \gamma\)인 쌍곡삼각형 \(\Delta\)의 넓이는 \(\pi - \alpha- \beta- \gamma\) 로 주어진다.

(증명)

\(A(\Delta)=A(D)-A(D')=\pi-\alpha-\beta-\beta'-(\gamma-\beta')=\pi - \alpha- \beta- \gamma\) ■

가우스-보네 정리로도 같은 결과를 얻을 수 있으며, 더 일반적인 곡면에 적용가능하다

역사

수학사 연표

메모

http://www.math.sunysb.edu/~malkoun/hyperbolic.pdf

매스매티카 파일 및 계산 리소스

수학용어번역

isometry - 대한수학회 수학용어집

사전 형태의 자료

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 ==제1기본형식==
-*  리만 메트릭:<math>ds^2=\frac{dx^2+dy^2}{y^2}=\frac{dzd\overline{z}}{y^2}</math><br>
+*  리만 메트릭:<math>ds^2=\frac{dx^2+dy^2}{y^2}=\frac{dzd\overline{z}}{y^2}</math>
 * <math>E=1/y^2</math>
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 * <math>G=1/y^2</math>
-*  면적소:<math>dA=\frac{dx\,dy}{y^2}</math><br>
+*  면적소:<math>dA=\frac{dx\,dy}{y^2}</math>
 *  두 점 사이의 거리
 :<math>\rho(z_ 1,z_ 2)=2\tanh^{-1}\frac{|z_ 1-z_ 2|}{|z_ 1-\overline{z_ 2}|}</math>
-$$
+:<math>
 \cosh \rho(z_ 1,z_ 2)=1+\frac{|z_1-z_2|^2}{2y_1y_2}=
 \frac{\left(x_1-x_2\right)^2+y_1^2+y_2^2}{2 y_1 y_2}
-$$
+</math>
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 ==크리스토펠 기호==
-* [[크리스토펠 기호]]:<math>\begin{array}{ll}  \Gamma _ {11}^1 & 0 \\  \Gamma _ {12}^1 & -\frac{1}{y} \\  \Gamma _ {21}^1 & -\frac{1}{y} \\  \Gamma _ {22}^1 & 0 \\  \Gamma _ {11}^2 & \frac{1}{y} \\  \Gamma _ {12}^2 & 0 \\  \Gamma _ {21}^2 & 0 \\  \Gamma _ {22}^2 & -\frac{1}{y} \end{array}</math><br>
+* [[크리스토펠 기호]]:<math>\begin{array}{ll}  \Gamma _ {11}^1 & 0 \\  \Gamma _ {12}^1 & -\frac{1}{y} \\  \Gamma _ {21}^1 & -\frac{1}{y} \\  \Gamma _ {22}^1 & 0 \\  \Gamma _ {11}^2 & \frac{1}{y} \\  \Gamma _ {12}^2 & 0 \\  \Gamma _ {21}^2 & 0 \\  \Gamma _ {22}^2 & -\frac{1}{y} \end{array}</math>
 * 등장변환군(isometry group)
-:<math>\operatorname{PSL}(2,\mathbb{R})\rtimes \mathbb{Z}/2\mathbb{Z}</math><br>
+:<math>\operatorname{PSL}(2,\mathbb{R})\rtimes \mathbb{Z}/2\mathbb{Z}</math>
-* [[가우스 곡률|가우스곡률]] 은 -1 이다<br>
+* [[가우스 곡률|가우스곡률]] 은 -1 이다
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 ==라플라시안==
-* [[라플라시안(Laplacian)|라플라시안]]:<math>\Delta f=y^2(\frac{\partial^2 f}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 f}{\partial y^2})</math><br>
+* [[라플라시안(Laplacian)|라플라시안]]:<math>\Delta f=y^2(\frac{\partial^2 f}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 f}{\partial y^2})</math>
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 * [[측지선]]이 만족시키는 미분방정식은 다음과 같다
-$$\left\{ \begin{array}{c}
+:<math>\left\{ \begin{array}{c}
 \frac{d^2 x }{dt^2} + \Gamma^{1}_{1 2 }\frac{dx }{dt}\frac{dy }{dt} +\Gamma^{1}_{2 1 }\frac{dx }{dt}\frac{dy }{dt}= 0 \\
 \frac{d^2 y }{dt^2} + \Gamma^{2}_{1 1 }\frac{dx }{dt}\frac{dx }{dt} +\Gamma^{2}_{2 2 }\frac{dy }{dt}\frac{dy }{dt} = 0
-\end{array} \right. $$
+\end{array} \right. </math>
 *  다시 쓰면 다음과 같다
-$$ \left\{ \begin{array}{c} \ddot{x}y-2\dot{x}\dot{y}=0 \\ \ddot{y}y+(\dot{x})^2-(\dot{y})^2=0 \end{array} \right. $$
+:<math> \left\{ \begin{array}{c} \ddot{x}y-2\dot{x}\dot{y}=0 \\ \ddot{y}y+(\dot{x})^2-(\dot{y})^2=0 \end{array} \right. </math>
 *  미분방정식의 해는 적당한 상수 a,b,c,r 에 대하여 다음과 같이 주어진다
-** $(x(t),y(t))$로 매개화된 실직선에 수직인  반원 $$\left\{ \begin{array}{c}
+** <math>(x(t),y(t))</math>로 매개화된 실직선에 수직인  반원 :<math>\left\{ \begin{array}{c}
 x(t)=a+b\tanh(rt+c) \\
 y(t)=b\operatorname{sech}(rt+c)
-\end{array} \right. $$ <math>\tanh ^{2}x=1-\operatorname{sech}^{2}x</math> [[쌍곡함수]])
+\end{array} \right. </math> <math>\tanh ^{2}x=1-\operatorname{sech}^{2}x</math> [[쌍곡함수]])
-** $(x(t),y(t))$로 매개화된 y-축과 평행한 직선 $$\left\{ \begin{array}{c}
+** <math>(x(t),y(t))</math>로 매개화된 y-축과 평행한 직선 :<math>\left\{ \begin{array}{c}
 x(t)=a \\
 y(t)=be^{rt+c}
-\end{array} \right. $$
+\end{array} \right. </math>
 * http://cktalon.wordpress.com/2010/10/22/geodesics-poincare-half-plane/
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 [[파일:Hyperbolic triangle.jpg]]
-*  삼각형<math>D=pq\infty</math>의 넓이:<math>x(P)</math> 를 점 <math>P</math>의 <math>x</math>좌표라 하고, <math>x(p)=a</math>, <math>x(q)=b</math>라 두자. :<math>A(D)=\int\int_{D}\frac{dx\,dy}{y^2}=\int_{a}^{b}\int_{\sqrt{1-x^2}}^{\infty}\frac{dy\,dx}{y^2}=\int_{a}^{b}\frac{1}{\sqrt{1-x^2}}\,dx=-\int_{\pi-\alpha}^{\beta+\beta'}\,d\theta=\pi-\alpha-\beta-\beta'</math>:<math>x=\cos \theta</math>로 치환, <math>a=\cos (\pi-\alpha)</math>, <math>b=\cos (\beta+\beta')</math>을 사용하였음<br>
+*  삼각형<math>D=pq\infty</math>의 넓이:<math>x(P)</math> 를 점 <math>P</math>의 <math>x</math>좌표라 하고, <math>x(p)=a</math>, <math>x(q)=b</math>라 두자. :<math>A(D)=\int\int_{D}\frac{dx\,dy}{y^2}=\int_{a}^{b}\int_{\sqrt{1-x^2}}^{\infty}\frac{dy\,dx}{y^2}=\int_{a}^{b}\frac{1}{\sqrt{1-x^2}}\,dx=-\int_{\pi-\alpha}^{\beta+\beta'}\,d\theta=\pi-\alpha-\beta-\beta'</math>:<math>x=\cos \theta</math>로 치환, <math>a=\cos (\pi-\alpha)</math>, <math>b=\cos (\beta+\beta')</math>을 사용하였음
-*  삼각형 <math>D'=rq\infty</math>의 넓이<br> 위에서 얻은 결과를 적용할 수 있다 :<math>A(D')=\pi-(\pi-\gamma)-\beta'=\gamma-\beta'</math><br>
+*  삼각형 <math>D'=rq\infty</math>의 넓이 위에서 얻은 결과를 적용할 수 있다 :<math>A(D')=\pi-(\pi-\gamma)-\beta'=\gamma-\beta'</math>
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-* [[가우스-보네 정리]]로도 같은 결과를 얻을 수 있으며, 더 일반적인 곡면에 적용가능하다<br>
+* [[가우스-보네 정리]]로도 같은 결과를 얻을 수 있으며, 더 일반적인 곡면에 적용가능하다